Тема АТМОСФЕРА.  Развитие теоретических моделей, анализ физических механизмов, разработка и применение методов измерений и алгоритмов обработки натурных данных в целях исследования, мониторинга и прогноза состояний атмосферы.

Научные руководители: д.ф.-м.н. Н.С. Ерохин,  д.ф.-м.н. Е.А. Шарков,

 

Исследование нелинейных течений вязкой жидкости в слое между двумя вращающимися сферами; изучение влияния типа динамических граничных условий на нелинейную неравновесную динамику, топологию и устойчивость упорядоченных структур, формирующихся в сдвиговых течениях под влиянием силы Кориолиса; выявление физических механизмов, ответственных за потерю устойчивости течений.

Продолжено исследование общих свойств и закономерностей нелинейной динамики и процессов формирования упорядоченных временных, пространственных и пространственно-временных структур в сферическом слое вязкой жидкости при подводе тепла и (или) углового момента. Интерес к этим исследованиям связан с проблемами теории гидродинамической устойчивости, а также с проблемами изучения и моделирования крупномасштабных термодинамических процессов в астро- и геофизических объектах. Нелинейная динамика сдвигового течения несжимаемой вязкой жидкости в слое между концентрическими сферами, которые могут вращаться независимо друг от друга вокруг общей оси в одну или разные стороны с постоянными угловыми скоростями, описывается начально-краевой задачей для полной системы нелинейных нестационарных уравнений Навье-Стокса

                                      

с условиями прилипания на сферических границах и с соответствующими начальными условиями. Характер течения определяется тремя безразмерными параметрами подобия: число Рейнольдса , толщина слоя  и отношение угловых скоростей вращения граничных сфер .

В случае вращения одной внутренней сферы центробежная сила, максимальная на экваторе, вызывает в плоскости экватора меридиональное течение, направленное от внутренней сферы к внешней. В результате замкнутости области течения, в слое формируется меридиональная циркуляция, состоящая из двух симметричных относительно плоскости экватора тороподобных вихрей, занимающих всю область от экватора до полюсов. Без меридиональной циркуляции частицы жидкости двигались бы по круговым траекториям вокруг оси. В толстых сферических слоях меридиональная циркуляция достаточно интенсивна, сила Кориолиса велика и заметно отклоняет жидкость от кругового движения вокруг оси: траектория частицы, начавшаяся у внутренней сферы, быстро становится спиральной. С ростом Re меридиональное течение становится сравнимым по интенсивности с азимутальным. Каждая частица жидкости одинаково активно участвует как в азимутальном, так и в меридиональном движении, совершая при этом винтовую намотку на тороподобные поверхности тока.

Меридиональное движение, вообще говоря является движением второго порядка по сравнению с азимутальным и, казалось бы, не должно оказывать на него заметного влияния. Однако, с ростом Re картина меняется — меридиональная циркуляция становится все более интенсивной и начинает активно влиять на азимутальное течение. Изолинии угловой скорости, которые при малых Re представляют собой почти концентрические окружности, с ростом Re начинают искажаться. Наиболее заметно это в центральной области меридионального вихря, где компоненты скорости меридионального течения максимальны. В областях полюсов, прилегающих к внешней неподвижной сфере, интенсивность меридиональной циркуляции уменьшается и здесь образуются застойные зоны. На внутренней и внешней граничных сферах в приэкваториальной зоне формируются экмановские пограничные слои. Вблизи плоскости экватора становится все более интенсивным и узким, толщиной не более 7–8 градусов, свободный сдвиговый слой. В нем сосредоточен практически весь перенос жидкости от внутренней сферы к внешней, перенос той же массы жидкости обратно от внешней сферы к внутренней осуществляется в области почти в десять раз большей.

 

 

 

 

Сравнение результатов, полученных при разных значениях Re показывает, что угловая скорость уменьшается в средней части приэкваториальной области за счет сгущения линий в сформировавшихся на сферах пограничных слоях. В верхней части рисунков показаны линии тока, в нижней – изолинии угловой скорости. Самые заметные изменения азимутальной скорости можно видеть в центре меридионального вихря — здесь происходит резкое уменьшение угловой скорости в небольшой области, возникают резкие градиенты и формируются перегибы в азимутальной компоненте скорости.

Меридиональное течение, являющееся вторичным по отношению к азимутальному, тем не менее, заметно перераспределяет угловой момент в жидкости. Момент почти постоянен M ~ Re0 до тех пор, пока течение остается практически стоксовым, невязким. Однако в толстых слоях даже небольшой рост Re приводит к заметному отличию течения от стоксова и, соответственно, к изменениям момента вращения. После небольшой переходной области  устанавливается зависимость M ~ Re0,4, близкая к характерной для пограничного слоя, и начинается формирование экмановских пограничных слоев на граничных сферах.

Здесь уместно провести аналогию с вращением сферы в безграничной жидкости. Движение передается жидкости через вязкий пограничный экмановский слой. Жидкость вовлекается в него и стекает по расходящимся спиралям вдоль подстилающей поверхности от полюсов сферы к плоскости экватора, где под воздействием центробежной силы формируется радиальная струя жидкости. Диффузия завихренности от вращающейся поверхности (как и в случае с вращающейся в безграничной жидкости плоскостью) нейтрализуется за счет искривления вихревых линий. В плоском случае и при вращении сферы в безграничной жидкости быстро устанавливается зависимость момента вращения от числа Рейнольдса M ~ Re0,5, характерная для пограничного слоя. И в том и в другом случае пограничный слой действует на бесконечную массу практически невязкой жидкости, которая непрерывно поступает в экмановский слой и выбрасывается центробежными силами обратно в резервуар. Влияние вязкой диффузии нейтрализуется и не может охватить всю жидкость целиком.

В сферических слоях влияние вязкой диффузии на всю область течения гораздо сильнее, поскольку наличие внешней сферы вынуждает жидкость вернуться, и воздействию вращающейся сферы в пограничном слое подвергаются одни и те же частицы жидкости. Интенсивная меридиональная циркуляция задерживает формирование пограничных слоев, но с ростом Re зависимость M ~ Re0,5, характерная для пограничного слоя, наконец устанавливается и практически уже не меняется до потери устойчивости. Активная часть течения сосредотачивается в горизонтальном слое между плоскостью экватора и плоскостью, расположенной чуть выше полюса внутренней сферы. Поскольку произошла концентрация воздействия вязкости в узких пограничных и свободных сдвиговых слоях, должны образоваться области, в которых влияние вязкости малосущественно. Таких областей две: практически твердотельно вращающееся невязкое ядро течения в центральной области меридионального вихря и маловязкая застойная зона между осью вращения и неподвижной внешней сферой.

Число Рейнольдса  является грубой мерой отношения силы Кориолиса к типичной силе вязкости; общую же оценку относительного значения нелинейных членов дает параметр, типа числа Россби,  — отношение конвективного ускорения к ускорению Кориолиса. Изучены пространственные спектры кинетической энергии течения и вклад в энергетику движения наиболее важных его составляющих по отдельности: почти кругового азимутального движения, вызванной им меридиональной циркуляции и «добавочного» азимутального движения, возникшего вследствие нелинейного взаимодействия двух первых составляющих. Обнаружено, что в толстых слоях:

♦ энергия крупномасштабной составляющей меридионального течения практически сравнима с энергией стоксовой составляющей и на порядок больше энергии, заключенной в добавочном азимутальном движении;

♦ пространственный спектр энергии имеет широкий максимум (на самых крупных масштабах), очень медленно спадающий с ростом полоидального волнового числа l; характер спадания пространственных спектров с ростом полоидального волнового числа диктует необходимость удержания в рядах большого числа членов для адекватного описания основного течения;

♦ оценка параметра Россби свидетельствует о важной роли нелинейности в толстых слоях задолго до потери устойчивости основного течения.

 

Некоторые выводы. В результате нелинейного взаимодействия между интенсивной меридиональной циркуляцией и азимутальным вращением основное течение в толстых слоях с ростом Re переходит в стадию развития с сильно развитой меридиональной циркуляцией. Основное отличие этой стадии заключается в перераспределении углового момента в жидкости, в образовании вязких пограничных слоев и практически невязкого ядра течения, в котором формируются перегибы азимутальной скорости. Кардинально меняется структура азимутального течения и условия, необходимые для центробежной неустойчивости не выполняются. Интенсивная меридиональная циркуляция перераспределяет угловой момент в жидкости, это и приводит к подавлению центробежной неустойчивости.

Решение линейной задачи показало, что течение в толстых сферических слоях устойчиво по отношению к любым осесимметричным и стационарным трехмерным возмущениям. Критическим для основного течения в толстых слоях оказалось немонотонное неосесимметричное возмущение антисимметричное относительно плоскости экватора. Форма критического возмущения зависит от толщины слоя жидкости; азимутальное волновое число m, определяющее периодичность возмущения в направлении вращения, уменьшается с ростом толщины слоя. На рисунке представлены нейтральные кривые в плоскости (Re, m), полученные в слоях толщины δ = 0,5, 1 и 2. Критические возмущения имеют вид бегущих азимутальных волн с m = 6, 4 и 3, соответственно, со сложной полоидальной структурой.

 

Сильно развитая меридиональная циркуляция на пределе устойчивости стабилизирует течение и затягивает его устойчивость. Ответственным за потерю устойчивости U0(r, θ) в толстых слоях является механизм невязкой релеевской неустойчивости, связанной с перегибами в профиле азимутальной скорости, возникающими в невязком ядре основного течения.

На представленных ниже рисунках сделана попытка продемонстрировать форму критического возмущения. На рисунке слева схематически показаны «линии тока» в меридиональных сечениях через 15º по азимутальному углу φ, дающие некоторое представление о меридиональной структуре этого сложного трехмерного периодического по азимутальному направлению образования. На рисунке справа показан вид вторичного течения снаружи.

-        Астафьева Н.М. Глобальная циркуляция во вращающихся сферических слоях (геофизические приложения) // Тезисы докладов Международной конференции «Потоки и структуры в жидкостях». МГУ им. М.В. Ломоносова. Москва. 20-23 июня 2005г. Москва. ИПМ РАН. С. 170-172.

-        Астафьева Н.М., Раев М.Д., Шарков Е.А. Макроструктуры в системе океан - атмосфера // Тезисы докладов Международной конференции «Потоки и структуры в жидкостях». МГУ им. М.В. Ломоносова. Москва. 20-23 июня 2005г. Москва. ИПМ РАН. С. 174-176.

-        Астафьева Н.М. Структура термодинамических процессов, формирующихся во вращающемся сферическом слое под влиянием условий, имитирующих глобальные потоки тепла в атмосфере катастроф // Тезисы 3 Всерос. конф. «Соврем. проблемы дистанц. зондирования Земли из космоса». ИКИ РАН. Москва, 14–17 нояб. 2005. [Электрон. ресурс]. Москва, С. 119. 1 электрон. опт. диск (CD-WROM).

 

О термодинамике фазовых переходов влаги и вращательной  неустойчивости в атмосфере.

На основе термодинамики фазовых переходов влаги и вращательной неустойчивости рассмотрена проблема тропического циклогенеза и атмосферной конвекции, в том числе вертикальное и горизонтальное распределения давления в тропической части атмосферы Земли, которые устанавливаются в результате естественного широтного распределения температуры. В частности, показано, что для адиабатической атмосферы более прогретые области характеризуются

некоторым понижением, а менее прогретые - повышением давления на уровнях средней тропосферы. Оценки амплитудных значений указанных аномалий согласуются с наблюдаемыми характеристиками атмосферы  по знаку и порядку величины. Полученные результаты необходимо учитывать при построении динамический моделей ячейки Хэдли, а также при исследовании вопросов общей циркуляции атмосферы Земли.

-        П.Б.Руткевич, д.ф.-м.н., тел.333-53-13, e-mail :  peter_home@tarusa.ru

 

Прогноз траекторий тропических циклонов.

Предложен способ уточнённого прогноза траекторий тропических циклонов (ТЦ). В прогнозе отслеживается ²глаз². Поэтому точность прогноза в среднем составляет 20 км, что в пять раз меньше принятой в настоящее время точности прогноза в 100 км. Предложенный способ апробирован по апостериорным данным карибском урагане и тихоокеанском тайфуне. Простейшими вычислительными средствами достигнута 6-ти -- 18-ти часовая точность прогноза.

В работе указан способ увеличения времени уточнённого прогноза Траектории тропических циклонов (ТЦ) обладают рядом особенностей, не свойственных траекториям более крупных внетропических циклонов. Выведены уравнения для расчёта траекторий центра масс ТЦ и на их основе объяснены следующие особенности движения этих катастрофических атмосферных вихрей: Параболичность траекторий. Статистически большинство ТЦ начинают своё движение на запад по параллели, близкой к экватору, затем отклоняются на север и далее – на северо-восток в Северном полушарии и на юг, юго-восток - в Южном. Ускоренное движение центра масс. ТЦ начинают перемещаться по траектории со скоростью в несколько метров в секунду, которая через несколько суток достигает (50 ¸ 60) м/с. Поэтому центр масс ТЦ движется по траектории с заметным ускорением. Петли и остановки при движении центра масс ТЦ по траектории. Колебательный характер движения центра масс ТЦ на начальном участке становления его траектории (например, ураган ²Газель², октябрь 1954 г. При описании инерционных, активных сил и сил сопротивления, действующих на ТЦ в атмосфере, пренебрегается силами вязкости атмосферы и электромагнитными свойствами ТЦ и окружающей среды в магнитном поле Земли. ТЦ рассматриваем как однородный диск, погруженный в окружающую атмосферу. Высота диска обозначается h. По определению Шулейкина h - эквивалентная высота ведущего нижнего слоя воздуха, т. е. высота слоя, приведённая к единой плотности r, которой обладает воздух на подстилающей поверхности. Радиус глаза ТЦ обозначаем через R. Изучая движение центра массы упрощённо считаем, что масса всего ТЦ сосредоточена в окрестности глаза бури. Это приближение соответствует наблюдениям диска ТЦ относительно поверхности Земли с искомой скоростью с учётом действующих на диск инерционных и гравитационных сил, возникающих от взаимодействия диска с окружающей средой вследствие его ускоренного перемещения, трения о подстилающую поверхность и собственного вращения с постоянной угловой скоростью.

Полученные результаты правдоподобно и подробно описывают особенности траекторий тропических циклонов, выявленные и систематизированные на основании многолетних наблюдений. Поэтому полученные уравнения нужно использовать для прогноза траекторий конкретных ТЦ по нескольким их наблюдениям, которые наземными или спутниковыми средствами фиксируют положения цента масс ТЦ, линейные и угловые скорости вращения воздушных масс в тропическом циклоне.

Существующие модели прогноза траекторий тропических циклонов не учитывают основных внешних факторов, которые формируют динамику земной атмосферы. Это - влияние Солнца, Луны и собственного движения планеты по орбите и вращения вокруг своей оси.

-        М.В.Заволженский, П.Б.Руткевич. Уточненный прогноз траекторий тропических циклонов. Препринт ИКИ РАН № 2112, 2005, 24 с.

 

Структура гидродинамических полей под грозовым облаком. Формирование воронки смерча.

Колебательная фаза хобота смерча.

В настоящей работе рассматривается случай колебательного роста хобота смерча, возможный в его начальной стадии, всегда имеет место в стадии промежуточной. Колебательный рост хобота смерча происходит до момента пробоя тропосферы осевой струёй смерча. Практическое применение полученного результата состоит в ослаблении смерча переводом разрушительного взрывного монотонного роста хобота смерча в менее разрушительный колебательный рост уменьшением числа Прандтля среды материнского облака на 4.6 %. B начальной стадии формирования торнадо при достаточно малых значениях числа Прандтля среды материнского облака хобот торнадо имеет колебательный рост; в промежуточной стадии развития смерча длина хобота всегда апериодично колеблется со временем. Свойство колебательного характера роста хобота торнадо должно быть положено в основу перевода взрывного монотонного разрушительного роста хобота в менее разрушительный точечный и энергетически менее ёмкий колебательный рост. В колебательном хоботе основная энергия уходит на организацию колебаний, разрушения носят точечный характер и менее опасны. В восьмидесятых годах 20-го столетия в центральных областях Европейской части России прошёл смерч, который производил разрушения избирательно, от одного места к другому, точечно, оставляя промежуточные участки на своём пути нетронутыми. По радио и в газетах было много сказано о таком невероятном выборочном характере разрушений. На самом деле, в такой избирательности как раз и нет ничего удивительного: Cмерч в Европе прошёл в своей промежуточной стадии и, не достигнув развитой фазы, слился с господствующим в этой области циклоном. Волны, бегущие по поверхности хобота торнадо в сторону от его вершины, вносят вклад в формирование чёточной структуры хобота в промежуточной стадии его развития. По результатам наблюдений и результатам настоящего исследования  гидротермодинамика торнадо организована таким образом, что порядка 1013 джоулей энергии нагретого снизу под материнским облаком слоя жидкости сосредотачивается в виде локального винтового течения в окрестности оси смерча, который такой мощной сконцентрированной энергией пронизывает материнское облако снизу так, что плотный воздух нижних слоёв атмосферы выбрасывается в стратосферу. Далее смерч развивается уже под действием иного источника энергии - под действием разности между высокими давлениями нижних слоёв атмосферы и низкого давления стратосферы на малой площади соприкосновения смерча с подстилающей поверхностью.

-        П.Б.Руткевич, д.ф.-м.н., тел.333-53-13, e-mail :  peter_home@tarusa.ru

 

Разработка методов спутникового зондирования системы ²атмосфера-поверхность²

Разработан метод повышения точности восстановления профиля температуры в атмосфере  на основе анализа информативности данных измерений ИК-излучения с высокой спектральным разрешением с применением Фурье-спектрометрии. Улучшение точности решения обратной задачи с среднеквадратической ошибкой 1К достигается применением технологии синтезированных спектральных каналов.

Исследована возможность определения преобладающей фазовой структуры воды в облаках на основе использования температурного сдвига полос поглощения жидкой капельной фазы и льда в областях спектра 0,91-1,07 мкм и 1,60-1,70 мкм. Проведены  наземные измерения спектральной яркости  облаков  для излучения при различных углах рассеяния. Проведен анализ данных измерений для облаков верхнего и нижнего ярусов.  Для  полос поглощения воды  0,98 мкм и льда 1,03 мкм различие в коэффициентах спектральной яркости высокослоистых  облаков с преобладанием льда и кучевых водяных облаков  составляет 8-10%.  В этой области спектра учет поглощения водяным паром осуществлялся путем измерений в полосе 0,94 мкм пара и в дополнительном участке спектра 1, 065 мкм. На основе данных, полученных численным решением уравнения переноса, определена возможность использования различия в спектральных градиентах коэффициента спектральной яркости ледяных и водяных облаков в диапазоне спектра 1,65-1,68 мкм. Этот метод может быть рекомендован для определения характеристик оптически толстых ледяных облаков. Для ледяных облаков с малой оптической толщей, типа перистых облаков различных форм,  необходимо привлечение данных измерений собственного ИК-излучения облаков.

Проведен анализ методов и средств бортовой калибровки ИК-спектрометров высокого спектрального разрешения и разработаны методы измерения излучательной способности, а также методы измерения и стабилизации температуры. Выполнено исследование спектральных образов системы «атмосфера - водная поверхность»  по информации, полученной в международном многоуровневом эксперименте “Карибэ-88”.

-        А.К.Городецкий. Технология синтезированных каналов для зондирования  атмосферы с помощью Фурье-спектрометра. Конференция “Современные проблемы дистанционного зондирования Земли из космоса”, ИКИ РАН, Москва, 2005г.

 

 

 

Вейвлет-преобразование в формализме стохастической гидродинамики.

Проведены исследования, связанные с применением непрерывного вейвлет-преобразования в формализме стохастической гидродинамики. Показана возможность задания случайной силы в системе уравнений Навье-Стокса таким образом, что обеспечивается накачка в ограниченной полосе масштабов и одновременно не нарушаются свойства аналитичности корреляционных функций. В инфракрасном пределе получено асимптотическое выражение для парного коррелятора скорости C(k). Результаты могут быть применены для моделирования гидродинамической турбулентности псевдоспектральным методом. Показано, что в предельном случае дельта-коррелированной случайной силы в используемом методе восстанавливаются обычные результаты стохастической гидродинамики. Даны формулировка гипотез Колмогорова и проведено замыкание уравнений для моментов поля скорости в терминах техники непрерывного вейвлет-преобразования.

-        М.В.Алтайский, Многомасштабная теория турбулентности в вейвлет-представлении. ДАН, 2005 ( в печати ).

 

Пристеночные пульсации давления в турбулентном пограничном слое.

Исследованы пристеночные турбулентные пульсации давления в турбулентном пограничном слое. Изучено поле пристеночных турбулентных пульсаций давления в турбулентном пограничном слое и природа физических процессов пристеночной турбулентности, что необходимо для лучшего понимания процессов генерации и диссипации пристеночной турбулентности и роли организованных структур в турбулентном пограничном слое, например, в атмосфере. Изучается пространственное осреднение турбулентных пульсаций давления и пространственное разрешение акустическим преобразователем псевдозвуковых турбулентных пульсаций давления. Обнаружено, что р

азмеры апертуры и ориентация акустического преобразователя в турбулентном потоке существенно влияют на  регистрацию гидродинамических шумов обтекания. Развита теория пространственной фильтрации турбулентных пульсаций давления акустическим преобразователем конечных волновых размеров при некогерентном воздействии турбулентных давлений. Показано, что измеренные значения могутсущественно отличаться от истинных величин вследствие осреднения турбулентных пульсаций давления по приемной поверхности чувствительного элемента преобразователя. Проведены эксперименты по изучению разрешающей способности, определению и исключению систематической погрешности измерения пульсаций давления.

-        Е.Б.Кудашев, д.т.н., тел.333-12-34, E-mail: kudashev@iki.rssi.ru

 

Скейлинг потока влажности и ковариации пульсаций температуры с потоками тепла в тропической атмосфере.

На основе данных корабельных экспедиций 1989-1990 г.г. во внутритропический район западной части Тихого океана выполнен анализ скейлинга потоков влажности <U’Q’> и ковариации флуктуаций температуры с потоками тепла <Т’Q’>. В указанных экспериментах при помощи радиозондов были проведены вертикальные зондирования турбулентных пульсаций горизонтальной компоненты скорости ветра, температуры и влажности в диапазоне ысот от 50 до 30000 м, с вертикальным разрешением 25 м. Несовершенство радиозондовых датчиков  влаги в атмосфере вынудило ограничить рамки анализа дипазоном высот от 100 до 6500 метров. Анализируемые характеристики <U’Q’> и <Т’Q’> вносят существенный вклад в спектр флуктуаций показателя преломления нижней части тропосферы, и, следовательно, важны для оценок параметров распространения электромагнитных и акустических волн. Ранее теоретические оценки, выполненные из соображений размерности, привели к скейлингу спектров SUQ ~ 1 / k7 / 3 , STQ ~ 1 / k5 / 3. Обработка наших экспериментальных данных дала значения экспонент 2.3 и 1.8 , соответственно, что можно считать хорошим совпадением в рамках ошибок эксперимента. Анализ структурных функций высоких порядков (вплоть до 5-й степени) для турбулентных ковариаций <U’Q’> и <Т’Q’> обнаружили удовлетворительный скейлинг в диапазоне масштабов (50 ¸ 500) м. Полученные результаты можно рассматривать как предварительные ввиду малого обьема базы данных (всего 273 профиля). Дальнейшие исследованияя необходимо проводить с привлечением информации по радиозондированию тропической атмосферы из мировых баз данных ВМО.

-        А.А.Лазарев, к.ф.-м.н., тел.333-41-67, E-mail : feliscatus@mail.ru

 

 

Методика восстановления параметров волновых возмущений в атмосфере по данным спутникового зондирования.

Предпринято систематическое исследование с целью разработки методик восстановления количественных характеристик волновых возмущений в атмосфере над океаном на основе данных спутникового дистанционного зондирования. Получены следующие результаты.

1. Проведен детальный анализ радиолокационных образов внутренних волн в приводной атмосфере, возникающих при обтекании гор на островах в Северо-западной части Тихого океана. Восстановлены параметры подветренных структур и исследована их связь со скоростью набегающего потока, стратификацией среды и морфометрией препятствия Проведены численные расчеты на основе трехслойной модели атмосферы применительно к условиям натурных наблюдений.

2. Проведена систематизация экспериментальных данных дистанционного зондирования, накопленных в ходе регулярного мониторинга юго-восточной части Балтийского моря. Основой исследования послужили изображения полученные с помощью радиолокаторов с синтезированной апертурой, установленных на европейских спутниках ERS-2 и Envisat и на канадском спутнике RADARSAT. Возможность заказывать и получать изображения предоставлена Европейским космическим агентством в рамках грантов AO Bear 2775 и C1P.1027.

Разработана методика получения количественных оценок амплитуд колебаний горизонтальной составляющей скорости ветра, обусловленных атмосферной внутренней волной,  из  данных спутниковой радиолокации морской поверхности.

 

 

 

 

Рис.1 Фрагмент радиолокационного изображения спутника Envisat, полученного 29.04.2005 вблизи Самбийского полуосторова. . Отчетливо выделяются пакеты внутренних волн, распространяющихся в приводной атмосфере.

 

-        M.И. Mityagina. Intensity of atmospheric motions in the mabl retrieved from ocean surface radar imagery. Труды международной конференции  "Трансформация волн, когерентные структуры и турбулентность", УРСС, Москва, 23 - 25 ноября, 2004, стр. 435-441